Alguns materiais elásticos são anisotrópicos, o que significa que o seu comportamento elástico, especificamente a relação entre tensões aplicadas e deformações unitárias, é diferente para diferentes direções. Uma forma comum de anisotropia é aquela apresentada por materiais elásticos ortotrópicos nos quais o comportamento elástico é caracterizado por uma série de constantes elásticas associadas a três direções perpendiculares entre si. O exemplo mais conhecido de material ortotrópico é a madeira, que possui diferentes módulos de elasticidade ao longo da fibra, tangencialmente aos anéis de crescimento e perpendicularmente aos anéis de crescimento.

O comportamento elástico de um material ortotrópico é caracterizado por nove constantes independentes: 3 módulos de elasticidade longitudinal (N, E, E), 3 módulos de rigidez (G, G, G) e 3 índices de Poisson (ν, ν, ν). Na verdade, para um material ortotrópico, a relação entre os componentes do tensor de tensão e os componentes do tensor de deformação é dada por:.

Onde:.

Como pode ser visto, os componentes que governam o alongamento e os que governam a distorção estão dissociados, o que significa que em geral é possível produzir alongamentos em torno de um ponto sem causar distorções e vice-versa. As equações inversas que fornecem deformações em função das tensões assumem uma forma um pouco mais complicada:

Onde:.

Na verdade, a matriz anterior, que representa o tensor de rigidez, é simétrica.

Um caso particular de material ortotrópico é o de materiais transversalmente isotrópicos nos quais existe uma direção preferencial ou longitudinal e todas as seções perpendiculares a ela são mecanicamente equivalentes. Assim, em qualquer seção transversal na direção diferente haverá isotropia e o número de constantes elásticas independentes necessárias para caracterizar este material será 5 e não 9, como no caso de um material ortotrópico geral. As cinco constantes independentes serão, na verdade: 2 módulos elásticos longitudinais (N, E), 1 módulo de rigidez (G) e 2 coeficientes de Poisson (ν (ν, ν). Essas constantes estão relacionadas às outras constantes gerais de um material ortotrópico através destas relações:

Especificar como a tensão e a deformação devem ser medidas, incluindo direções, permite que muitos tipos de módulos elásticos sejam definidos. Os três principais são:

Dois outros módulos elásticos são o primeiro parâmetro de Lamé, λ, e o módulo de onda P"), M, conforme usado na tabela de comparação de módulos abaixo das referências. Materiais homogêneos e isotrópicos (semelhantes em todas as direções) (sólidos) têm suas propriedades elásticas (lineares) completamente descritas por dois módulos elásticos, e qualquer par pode ser escolhido. Dado um par de módulos elásticos, todos os outros módulos elásticos Os elásticos podem ser calculados de acordo com as fórmulas na tabela a seguir na parte inferior da página.

Os fluidos inviscosos são especiais no sentido de que não suportam tensões de cisalhamento, o que significa que o módulo de cisalhamento é sempre zero. Isto também implica que o módulo de Young para este grupo é sempre zero.

Em alguns textos, o módulo de elasticidade é chamado de constante elástica, enquanto a quantidade inversa é chamada de módulo de elasticidade.

Diferentes tipos de módulos elásticos correspondentes a diferentes tipos de deformação (exemplos):

Alguns materiais elásticos são anisotrópicos, o que significa que o seu comportamento elástico, especificamente a relação entre tensões aplicadas e deformações unitárias, é diferente para diferentes direções. Uma forma comum de anisotropia é aquela apresentada por materiais elásticos ortotrópicos nos quais o comportamento elástico é caracterizado por uma série de constantes elásticas associadas a três direções perpendiculares entre si. O exemplo mais conhecido de material ortotrópico é a madeira, que possui diferentes módulos de elasticidade ao longo da fibra, tangencialmente aos anéis de crescimento e perpendicularmente aos anéis de crescimento.

O comportamento elástico de um material ortotrópico é caracterizado por nove constantes independentes: 3 módulos de elasticidade longitudinal (N, E, E), 3 módulos de rigidez (G, G, G) e 3 índices de Poisson (ν, ν, ν). Na verdade, para um material ortotrópico, a relação entre os componentes do tensor de tensão e os componentes do tensor de deformação é dada por:.

Onde:.

Como pode ser visto, os componentes que governam o alongamento e os que governam a distorção estão dissociados, o que significa que em geral é possível produzir alongamentos em torno de um ponto sem causar distorções e vice-versa. As equações inversas que fornecem deformações em função das tensões assumem uma forma um pouco mais complicada:

Onde:.

Na verdade, a matriz anterior, que representa o tensor de rigidez, é simétrica.

Um caso particular de material ortotrópico é o de materiais transversalmente isotrópicos nos quais existe uma direção preferencial ou longitudinal e todas as seções perpendiculares a ela são mecanicamente equivalentes. Assim, em qualquer seção transversal na direção diferente haverá isotropia e o número de constantes elásticas independentes necessárias para caracterizar este material será 5 e não 9, como no caso de um material ortotrópico geral. As cinco constantes independentes serão, na verdade: 2 módulos elásticos longitudinais (N, E), 1 módulo de rigidez (G) e 2 coeficientes de Poisson (ν (ν, ν). Essas constantes estão relacionadas às outras constantes gerais de um material ortotrópico através destas relações:

Especificar como a tensão e a deformação devem ser medidas, incluindo direções, permite que muitos tipos de módulos elásticos sejam definidos. Os três principais são:

Dois outros módulos elásticos são o primeiro parâmetro de Lamé, λ, e o módulo de onda P"), M, conforme usado na tabela de comparação de módulos abaixo das referências. Materiais homogêneos e isotrópicos (semelhantes em todas as direções) (sólidos) têm suas propriedades elásticas (lineares) completamente descritas por dois módulos elásticos, e qualquer par pode ser escolhido. Dado um par de módulos elásticos, todos os outros módulos elásticos Os elásticos podem ser calculados de acordo com as fórmulas na tabela a seguir na parte inferior da página.

Os fluidos inviscosos são especiais no sentido de que não suportam tensões de cisalhamento, o que significa que o módulo de cisalhamento é sempre zero. Isto também implica que o módulo de Young para este grupo é sempre zero.

Em alguns textos, o módulo de elasticidade é chamado de constante elástica, enquanto a quantidade inversa é chamada de módulo de elasticidade.

Diferentes tipos de módulos elásticos correspondentes a diferentes tipos de deformação (exemplos):